當(dāng)以u(píng)g=-lv為基準(zhǔn)取任何一點(diǎn)在xy軸上讀出ug、la值，均為ug=-lv時(shí)板壓所對(duì)應(yīng)的板流值。如果將ug曲線間距離行等分的量化，不難做出ug=-lv的1/2直到1/10，從而描繪出ug=-0.5v，甚至ug=-1.1v～1.9v任何值的曲線。只要描繪的新曲線與前后曲線各點(diǎn)間保持等距離（可理解為平行的曲線），其誤差可在電子管參數(shù)誤差范圍之內(nèi)。以此方式在特性曲線坐標(biāo)圖上很容易讀得在一定范圍內(nèi)ua、ug值所對(duì)應(yīng)的板極電流。

　　除了直接讀取任意條件下的板流以外，如果對(duì)板流進(jìn)行多種狀態(tài)的讀出，還可以得到板流變動(dòng)的趨勢(shì)，以了解在預(yù)定的板壓時(shí)，柵極電壓變動(dòng)范圍所導(dǎo)致的板流變動(dòng)是否在板流飽和點(diǎn)和截止點(diǎn)之間的線性區(qū)內(nèi)，作為保證實(shí)現(xiàn)高保真放大的必須條件。例如在下圖中，顯然當(dāng)板壓ua=150v時(shí)，只要ug在-2v以上，板流已趨截止，而按三極管a類放大的慣例，在ug=0v時(shí)板流為 大，其值不應(yīng)超過(guò)板流極限的允許值（此關(guān)系在工作點(diǎn)選擇一節(jié)中已有詳述，可參考）。

　　另外，在ug(ua-ia)特性曲線族中還可以通過(guò)簡(jiǎn)單的作圖和算術(shù)運(yùn)算，得出該電子管的三項(xiàng)基本參數(shù)：

　　跨導(dǎo)s、內(nèi)阻ri和電壓大系數(shù)μ。為此，首先介紹跨導(dǎo)s的求法，根據(jù)跨導(dǎo)的定義，是指板壓不變時(shí)，柵壓ug對(duì)板流ia的控制能力，寫成算式即s=△ia/△ug。其意義為板壓不變時(shí)板流ia的變量與柵壓ug變量之比。

　　其結(jié)果意味著柵壓變動(dòng)1v時(shí)，引起多少ma的板流變動(dòng)（此時(shí)跨導(dǎo)單位為man，又稱為微姆歐寫成m，也有的國(guó)家稱為微模）。顯然，s越高的管子?xùn)艠O對(duì)板流的控制能力越強(qiáng)，每1v柵壓變動(dòng)將引起更大板流變動(dòng)。根據(jù)上述定義，可在下圖ug(ua—la)特性曲線族中找出兩個(gè)點(diǎn)，此兩點(diǎn)位于坐標(biāo)圖中同一垂直線上，因而兩點(diǎn)在x軸（表示板壓ua）上的投影點(diǎn)是重合的，意味著此兩點(diǎn)代表板壓ua是相等的，同時(shí)將此兩點(diǎn)選擇在不同的ug特性曲線上，則完全符合跨導(dǎo)的測(cè)試要求（如下圖的b和c點(diǎn)）。由圖中可讀出b點(diǎn)對(duì)應(yīng)x、y軸的數(shù)據(jù)x軸ua=200v，y軸ia=2ma，此時(shí)ug=-2v，c點(diǎn)位于ug=-lv的曲線上，其ua同樣為200v，但ia升高到4ma，由此根據(jù)s定義：

　　1v的應(yīng)用狀態(tài)跨導(dǎo)值，實(shí)際上s值隨電壓狀態(tài)有所變化，在應(yīng)用電壓值下求得s是比較接近應(yīng)用電路實(shí)際s的。

　　從特性曲線族中也可方便地求出電子管板極內(nèi)阻ri，根據(jù)ri定義，為板極電壓變量對(duì)板流變量之比，寫成算式則ri=△ua/△ia，為了不涉及柵壓ug對(duì)板流的控制作用，求得的內(nèi)阻ri顯然需在ug不變的條件下進(jìn)行。為此，，在ug=-lv的曲線上再選擇一點(diǎn)a，所以u(píng)g=-lv的情況下改變ua，以觀察ia變動(dòng)結(jié)果。顯然，a點(diǎn)數(shù)據(jù)為ug=-1v，ua=150v，la-2ma，而c點(diǎn)數(shù)據(jù)為ug=-lv，ua=200v，ia=4ma，根據(jù)ri定義，單純ua變動(dòng)150v～200v，引起la變動(dòng)為2ma～4ma，代入公式ri=△ua/△ila=(200-150)v/2ma=25kω，即為此管在ug=-1v時(shí)板極內(nèi)阻。

　　求得s、ri以后，根據(jù)電子管三項(xiàng)基本參數(shù)的關(guān)系：s×ri=μ，可求的該管電壓放大系數(shù)μ，當(dāng)s單位為ma/a時(shí)，ri單位相應(yīng)為kω。

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